Scrigroup - Documente si articole

Username / Parola inexistente      

Home Documente Upload Resurse Alte limbi doc  

CATEGORII DOCUMENTE





AstronomieBiofizicaBiologieBotanicaCartiChimieCopii
Educatie civicaFabule ghicitoriFizicaGramaticaJocLiteratura romanaLogica
MatematicaPoeziiPsihologie psihiatrieSociologie


Fenomenul de polarizare eliptica (evidentiere si interpretare)

Matematica

+ Font mai mare | - Font mai mic







DOCUMENTE SIMILARE

Trimite pe Messenger
VECTORI LIBERI
CONVERTOR DE COD
DERIVAREA NUMERICA A FUNTIILOR
Functii caracteristice unidimensionale
Progresii aritmetice - Progresii geometrice
BIJECTIVITATE - FUNCTIA INJECTIVA
Semnul functiilor de gradul I si II
Forma generala a problemei de programare liniara
Aplicatii liniare
CALCUL MATRICIAL – INVERSARE SI FACTORIZARE - Proiect la disciplina Matematici asistate de calculator

Fenomenul de polarizare eliptica (evidentiere si interpretare)

            Pentru evidentierea fenomenului de polarizare eliptica, intre 2 nicoli asezati la extinctie, se introduce mai intai o lama izotropa Li, care este inlocuita apoi cu lama anizotropa L studiata.  Lama izotropa poate produce eventual o anumita atenuare a radiatiei liniar-polarizate emergente din polarizor, dar nu modifica starea de polarizare a acestei radiatii, astfel incat din analizor nu va iesi (ca si in absenta lamei dintre nicoli) nici o radiatie. La introducerea unei lame anizotrope – cristal uniax, cu directia axului optic , intre cei 2 nicoli asezati la extinctie (v.fig.3.7.1), intensitatea campului electric al undei total-liniar polarizate emergente din polarizor, de amplitudine EoP, se descompune – la intrarea acestei unde in lama anizotropa – intr-o componenta extraordinara (paralela cu axul optic al lamei) cu amplitudinea Eox=EoPcosα si o componenta ordinara (perpendiculara pe axul optic al lamei) cu amplitudinea Eoy=EoPsinα , unde α este unghiul dintre directiile axului optic al lamei () si amplitudinii .



Fig. 3.7.1

            Deoarece vitezele de propagare dupa directia Oz, perpendiculara pe axul optic al lamei, ale componentelor extraordinara () si ordinara () sunt diferite, duratele de parcurgere a grosimii g a lamei de catre oscilatiile campului electric al celor doua componente vor fi deosebite, astfel incat – la iesirea din lama uniax – aceste oscilatii vor fi defazate cu:

                   ,

unde  B  este birefringenta lamei.  Rezulta ca proiectia in planul xOy (perpendicular pe directia Oz a propagarii undei electromagnetice) a varfului vectorului intensitate a campului electric al undei emergente din lama anizotropa va descrie elipsa (rezultata din compunerea oscilatiilor perpendiculare, de amplitudini Eox, Eoy, defazate cu  Δφ):

    Vom nota prin OX – directia determinata ca taietura a planului principal al analizorului cu planul xOy definit mai sus, iar prin OY – normala la planul principal al analizorului. Incadrand elipsa de mai sus intre tangentele la elipsa paralele cu axele OX, respectiv OY (v. figura 3.7.2), se realizeaza descompunerea oscilatiei eliptic-polarizate a intensitatii campului electric  al undei electromagnetice emergente din lama anizotropa L in doua componente liniar-polarizate (si defazate – desigur – intre ele) in lungul directiilor OX, OY, de amplitudini EOX, EOY, egale cu jumatatile laturilor dreptunghiului determinat de tangentele indicate la elipsa.




Fig. 3.7.2

Deoarece nicolul analizor elimina oscilatiile campului electric perpendiculare pe planul sau principal (deci oscilatiile EY), din analizor va iesi o radiatie total-plan polarizata, cu oscilatiile intensitatii campului electric paralele cu planul principal al analizorului, amplitudinea acestor oscilatii (EOA=EOX) fiind determinata prin procedeul descris mai sus.  Se constata ca – exceptand cazul in care (pentru defazaje Δφ multipli intregi de π radiani) elipsa degenereaza intr-un segment de dreapta – oricare ar fi directia axei OX (deci pozitia planului principal al analizorului, paralela cu directia fasciculului electromagnetic), amplitudinea EOX a oscilatiei (liniar-polarizate) paralele cu planul principal al analizorului a intensitatii campului electric EL a undei emergente din lama anizotropa L va fi diferita de zero.  Rezulta astfel explicatia fenomenului de polarizare eliptica, constand in faptul ca introducerea unei lame anizotrope L intre 2 nicoli asezati “la extinctie” (cu planele principale perpendiculare) face ca in spatele analizorului (dupa analizor) sa apara lumina, precum si in aceea ca – exceptand cazul (singular) in care defazajul introdus de lama anizotropa intre oscilatiile ordinara si extraordinara din lama este (la iesirea din lama) multiplu iπtreg de π radiani – oricum am roti analizorul, lumina persista in spatele acestuia (intensitatea radiatiei emergente din analizor nu poate fi anulata prin rotatia acestuia). 








Politica de confidentialitate

DISTRIBUIE DOCUMENTUL

Comentarii


Vizualizari: 782
Importanta: rank

Comenteaza documentul:

Te rugam sa te autentifici sau sa iti faci cont pentru a putea comenta

Creaza cont nou

Termeni si conditii de utilizare | Contact
© SCRIGROUP 2019 . All rights reserved

Distribuie URL

Adauga cod HTML in site